Page 117 - dyser_Stankevych

117

а б

Рис. 2.12. Залежність нормованих значень переміщень на поверхні шару C у точці

B
над контуром тріщини від хвильового числа за різної глибини її залягання d в
2
B
B
B
півпросторі (крива 1 – d  2h ; крива 2 – d  5h ; крива 3 – d  10h ) та
2
2
C
C
C
2
різного співвідношення жорсткостей шару та півпростору:
а – G=10; б – G=1/10.

Якщо більшу жорсткість має матеріал шару, то з її зростанням локальні
максимуми амплітуд переміщень на його поверхні зростають, зміщуючись у

сторону нижчих частот (рис. 2.11 – 2.12, а), якщо більшу жорсткість має матеріал

півпростору, то з її зростанням локальні максимуми амплітуд переміщень на його

поверхні зменшуються, зміщуючись у сторону нижчих частот (рис. 2.11 – 2.12, б).

Залежність переміщень на поверхні шару C від віддалі до епіцентру

руйнування. На рис. 2.13 подано залежності нормованих переміщень u / h на

С
поверхні шару C від хвильового числа k h за різного співвідношення жорсткості
2 C
матеріалів шару (G ) та півпростору (G ) для різної відстані r точки спостере-
C
B
ження від епіцентру руйнування радіуса a 0 5 , h , розташованій на глибині
C

B
d  h . Із графіків видно, що незалежно від співвідношення між жорсткостями
C
2
матеріалів шару та півпростору зі зростанням відстані від епіцентру руйнування