Page 122 - dyser_Stankevych

122

де

h
 B R (B )
Y 
 ( )  Z B E C 1 E B e 2 2 ,  1 ( )  Z C 2 C 1 B Z B 1 C 2 B
Y .
Y
Y
Півбезмежний проміжок інтегрування під час числового обчислення інтег-
ралу за аналогією до попереднього випадку розбивали на 3 проміжки. Інтегру-

вання на перших двох проміжках (для випадків G  G і G  G ) проводили
B
B
C
C
вздовж контуру Зоммерфельда; інтегрування на третьому – із використанням
квадратурних формул Лагерра.

Результати та їх обговорення.

Випадок І. Нехай точка спостереження розташована на нижній поверхні біма-

теріалу (рис. 2.17).

Рис. 2.17. Схема розташування точки спостереження на нижній поверхні

біматеріалу.

На рис. 2.18 представлені залежності амплітуди нормованих переміщень

u  h / B на поверхні шару B від хвильового числа k h , якщо жорсткість його
2 B

матеріалу більша за жорсткість матеріалу шару С (G > G ). Приймаємо, що шари
B
C
мають однакову товщину h C  h B  0 , 1 , тріщина радіусом a 0 , 25 h , розташована
B
B
посередині шару В (d  5 , 0 h ), а точка спостереження – над її контуром
2
B
r  , 0 25 h . Зростання хвильового числа k h супроводжується зростанням
2 B
B