Page 127 - ДисМокрий21

127

  L

L  sin( r (   ))  sin( (  r L  )) . (2.25)


r (  ) L L  r (  ) L
L 

Максимальне значення вираз (2.25) приймає, коли L=Λ за довільної величини r.

Таким чином, за умови L = Λ величина виразу (2.25) не залежить від r. З іншого

боку, другий доданок виразу (2.20) має множник 1/r і зменшується з ростом

величини r. На рис. 2.10 приведено залежність величини амплітуд цих двох

доданків від величини r. При розрахунках прийнято L = Λ= 1 мм. Видно, що з

ростом r величина другого доданку суттєво зменшується. За достатньо великих

значеннь r вклад другого

доданка є незначним і можна
і ≈,в.о.
говорити про стабілізацію
0.5
0 схеми відносно вібрацій.

-0.5 Такий висновок ілюструється
графіками, представленими на
0.2 0
0.4 0.4 рис. 2.11, на яких приведена
0.8
0.6 1.2 залежність сигналу з фото-

d, мкм T/t
Рис.2.11. Залежність сигналу з приймача від відношення часу

фотоприймача від часу t/T та величини d, до періоду T і різниці плеч

розрахована згідно виразу (2.20). інтерферометра d, розрахована
згідно з виразом (2.20). Даний

графік приведено для випадку L = Λ = 1,2 мм, і ширини оптичного пучка 3 мм.

З графіку видно, що під час зміни часу спостерігається гармонічний сигнал для

будь-якого значення величини d, тобто амплітуда сигналу не залежить від

величини різниці ходу d.