Page 113 - ДисМокрий21
P. 113
113
2
y h sin( t ) x , (2.9)
де ω ‒ частота ПАХ, Λ ‒ довжина ПАХ. Розглядали випадок, коли область
частот ПАХ становить від одиниць МГц до десятків МГц (довжина хвилі від
мм до десятих часин мм), а її амплітуда становить кілька нанометрів. Це
відповідає характеристикам реальних ПАХ, які використовують під час
неруйнівного контролю. За таких частот не проявляється відхилення променя
внаслідок його дифракції на ПАХ.
Найбільш відчутним результатом взаємодії оптичної хвилі та поверхні, по
якій проходить ПАХ, є зміна її різниці ходу відповідно до зміщення поверхні. В
такому випадку зсув фази між оптичними променями, спричинений ПАХ, буде
становити величину:
2 2
2h sin( t ) x . (2.10)
4
Приймаючи до уваги вирази (2.5 −2.10) розподіл інтенсивності в площині
інтерференційної картини може бути записаний як:
2 2
I I I 2 I I cos( 2 ( d x sin 2h sin( x t ))) . (2.11)
1 2 1 2
Для реєстрації сигналу в інтерференційне поле поміщають фотоприймач
(рис.2.5). Приймаємо, що все інтерференційне поле попадає на чутливу ділянку
фотоприймача. Струм з фотоприймача пропорційний сумарній інтенсивності
світла, яке на нього попадає:
= ∫ ( ) , (2.12)
−
де r ‒ радіус фотоприймача, g ‒ коефіцієнт пропорційності.
Для характеристики схеми реєстрації ПАХ була використана величина W,
яка є чутливістю:
