Page 92 - РОЗДІЛ 1

92

а б

Рис. 3.5. Залежності суми амплітуд сигналів МАЕ від амплітуди індукції поля

перемагнечення В: а – ніколова пластина; б – сталева пластина.

3.3.2. Залежність параметрів сигналів магнетопружної акустичної емісії

від товщини немагнетного прошарку

Досліджено вплив товщини немагнетного прошарку між поверхнею

досліджуваного зразка та ніжками магнетопровода накладного електромагнета

(спостерігається в практиці діагностування реальних об’єктів) на форму обвідних

сигналів МАЕ та їхню тривалість [3, 4]. Наявність немагнетного прошарку

призводить до появи полів розсіювання та розмагнечення [158], внаслідок чого

петля намагнечення займає більш похиле положення в порівнянні з істинною

кривою намагнечення матеріалу. Це відбувається тому, що в дійсності внутрішнє
поле в матеріалі (ефективне поле H ) буде меншим від зовнішнього H через
i e
появу поля розмагнечення H внаслідок утворення магнетних полюсів
r
H  H  e H  r H  e NJ ( 3 . 31)
i

Тут N – коефіцієнт розмагнечення, J – намагнеченість зразка.

Для ніколових зразків за відсутності розмагнечувального поля піки актив-

ності МАЕ в околі «колін» петлі гістерезису та коерцитивного поля розташовані

дуже близько і в результаті на обвідних формується один суцільний пік. Зі збіль-

шенням товщини немагнетного прошарку поле розмагнечення спричиняє збіль-