Page 93 - РОЗДІЛ 1

93

шення тривалості сигналів МАЕ та зменшення їх амплітуди за сталого значення

магнетної індукції зовнішнього поля перемагнечення (рис. 3.6, а).

а б

Рис. 3.6. Обвідні сигналів МАЕ: а – ніколова пластина (крива 1 – l = 0,05 мм;

крива 2 – l = 4,7 мм), В = 0,48 Тл; б – сталева пластина (крива 1 – l = 0,05 мм;

крива 2 – l = 4,7 мм), В = 1,68 Тл.

Обвідні МАЕ для сталі мають два піки, амплітуда яких зі збільшенням

товщини прошарку зменшується, а вони віддаляються, тобто тривалість сигналів

магнетопружної акустичної емісії збільшується (рис. 3.6, б). Поява двох піків

може бути пов’язана із непостійністю швидкості зміни зовнішнього поля перемаг-

нечення dH/dt і потребує до.даткових досліджень у широких діапазонах частот

перемагнечення [268]. При проведенні діагностування методом МАЕ доцільно

контролювати швидкість поля перемагнечення, а також форму поля, оскільки піки

обвідних МАЕ можуть бути зумовлені як утворенням різних магнетних фаз у

матеріалі, так і специфічною формою dH/dt. Найоптимальніший спосіб полягає в

тому, щоб проводити перемагнечення з постійною швидкістю поля, але це тех-

нічно досить важко реалізувати.

Експериментально підтверджено, що за сталого значення індукції поля пере-

магнечення та зі збільшенням величини полів розмагнечення (товщини прошарку)

тривалість сигналів магнетопружної акустичної емісії збільшується як для ніколу,

так і для сталі (рис. 3.7, а).

З одержаних експериментальних результатів бачимо також, що сума амплі-