Page 94 - РОЗДІЛ 1

94

туд сигналів МАЕ практично лінійно зменшується з ростом товщини немагнет-

ного прошарку (рис. 3.7, б).

а б

Рис. 3.7. Залежності: а – тривалості та б – суми амплітуд сигналів МАЕ від
τ
товщини немагнетного прошарку l (ніколова пластина: крива 1 – В = 0,29 Тл;

крива 2 – В = 0,48 Тл; крива 3 – В = 0,60 Тл; сталева пластина: крива: 4 – В =

0,72 Тл; крива 5 – В = 1,22 Тл; крива 6 – В = 1,84 Тл).

3.3.3. Залежність параметрів сигналу магнетопружної акустичної емісії

від товщини досліджуваного феромагнетного зразка

Досліджено особливості обвідної магнетопружної акустичної емісії для

зразків з ніколу та сталі 3 товщини h = 1; 2 та 5 мм за постійних значень поля

перемагнечення та магнетної індукції (для ніколу – В = 0,48 Тл; для сталі 3 –

В = 1,84 Тл) [3, 4].

Значення амплітуди сигналів магнетопружної акустичної емісії зростає зі

збільшенням товщини досліджуваних зразків, як для виготовлених з ніколу, так і

зі сталі 3 (рис. 3.8 а, б). Також помітно розділення на обвідній піків сигналів МАЕ

та значне збільшення тривалості сигналу. Спостережувану поведінку зміни інтен-

сивності та збільшення тривалості сигналів МАЕ можна пояснити зростаючим

впливом вихрових струмів, що виникають у провідниках за зміни в часі магнет-

ного потоку та спричиняють фазові зсуви. Зі зменшенням товщини зразків розді-