Page 84 - РОЗДІЛ 1

84

l 0
ˆ
A   (A ˆ A (l h  , th )l A ) ( 3 . 2 1 )
l 1
та

l 0
ˆ 2 ( A  ) A 2  ( l 2 ˆ A ( h l A ) ) . ( 3 . 2 2 )
, 
l 1 th
Гістограма розподілу інтервалів між суміжними імпульсами потоку сигналу

МАЕ за j реалізацією матиме такий вигляд

 Nl  Nl A  ) (  (  (l  1), l  ])
l
0


( ), (A 
( )/
ˆ

hl )   jl jl th , (3.23)
(, A

j th l 1

 0, l 0
а усереднена за M реалізаціями гістограма:
M
ˆ
ˆ


(, A
hl )  1  hl ) ( 3 . 2 4 )
(, A
a th j th
M j 1
і, відповідно, дисперсія:
1
 . ( 3 . 2 5 )
D  ˆ D  ˆ
h a (, l A th ) M h j (, l A th )
Оцінка першого моменту розподілу інтервалів:
l 0
ˆ
  (  ˆ  th ) (lh l A ),  , ( 3 . 2 6 )
l 1
другого моменту:

l 0
ˆ 2 (  ) 2  ( l 2 ˆ  ( ) ) , h l A . (3.27)
l 1 th

Перевірка гіпотези щодо закону розподілу амплітуд імпульсів сигналу

МАЕ. Для перевірки гіпотези щодо конкретного закону розподілу можна вико-

ристати відомі з літературних джерел так звані критерії згоди, які умовно розді-

ляються на два класи – загальні та спеціальні. Загальні критерії можна розбити ще

на три основні групи [265]:

1 − які ґрунтуються на вивченні різниці між теоретичною густиною розпо-

ділу та емпіричною гістограмою;

2 − побудовані на оцінці відстані між теоретичною та емпіричною функціями