Page 67 - РОЗДІЛ 1

67

Для центрального перерізу пластини шириною такою ж, як і відстань від

b
краю, r  . Для поля створеного двома гранями:
2
 M l l 2
H  2 0 n  M . (2.22)
dem
2  ( b 2)/  b n
0
Враховуючи (2.3), коефіцієнт розмагнечення розраховували за:

l 2
k  . ( 2 . 23)
 b

Для сталевої пластини, розмірами 31 152 2 мм, що знаходиться у зовніш-


4
ньому магнетному полі H , коефіцієнт розмагнечення k 83 10 .
N
Ми замінили складову   i у (2.18) ефективним випадковим полем закріп-
 i 1
лення W (m ) , що описує порушення порядку спричинені колективним рухом 90°-

них доменних стінок та блокує їх рух. У такому разі доменна стінка здійснює
стрибок між двома конфігураціями, що призводить до зміни W :

n
W(  m ) W( m)     , (2.24)
i
 i 1
де сумування обмежене n – центрами, по яких рухалася стінка, загальна кількість

яких пропорційна середньому розміру стрибка, припускаючи, що  i некорельо-

ване (розподіл розмірів стрибків має експоненціальний характер). Поле W (m ) є

випадковою функцією положення 90°-ної доменної стінки, описується стохас-

тичним Вінерівським процесом [252–254], аналогічно до опису поля закріплення

180°-них стінок та має наступні властивості:

1) незалежні прирости;

2) W ) 0 (  0 ;

3) W ( m ) W ( m) 2  D m m , D – кількісно визначає флуктуації W;

4) одновимірний нормальний закон розподілу.

Отож рівняння (2.22) матиме вигляд:

dm  HMN  km W ()m . (2.25)

dt 0 s