Page 63 - РОЗДІЛ 1

63

ної доменної стінки, зумовленої балансом, отримали:

 2
E DW  DW  1 (  , ,h x y t dxdy . (2.6)
)
S
Тут  DW  AK – поверхнева енергія 90°-ної доменної стінки; A – константа об-
0

мінної взаємодії, K – константа анізотропії. Для малих градієнтів вираз (2.6)
0
набуває вигляду:

  2
E   S  DW   xh ,( y, t) dxdy , (2.7)
DW DW DW
2 S

де S – площа недеформованої 90°-ної доменної стінки.
DW
Феромагнетним матеріалам притаманні різні джерела неоднорідностей, що є

визначальними для пояснення флуктуацій СБ, тому в досконало впорядкованих

системах такі шуми є суттєво меншими. Можна виділити декілька типів неодно-

рідностей, що складають значний внесок у енергію розупорядкування. Зокрема, у

кристалах такі неоднорідності спричинені вакансіями, дислокаціями, немагнет-

ними домішками, котрі є центрами закріплення 90°-ної доменної стінки під час її

руху у матеріалі.

У більшості випадків рух 90°-ної доменної стінки відбувається за умов силь-

ного демпфування, а рівняння руху матиме вигляд [249]:

 hx  Ehx
(, , )y t
( ( , , ))y t
   , (2.8)
t  h  (, , )x y t
де – коефіцієнт в’язкості, визначається швидкістю розсіювання, нехтуючи інер-

ційними ефектами   1 E   – функціонал повної енергії досліджуваного
,t
; hr
матеріалу.
 
Ведемо позначення ( yx , )  h (x , y ,t ), f    0 H M s h (x , y ,t ), для функціоналу

одержимомо вираз:

F ][   f ( x, y (, x, y ), ( x, y)) dxdy, (2.9)
S
для функціональної похідної виконується:

 [ F ]   f    f  , ( 2 . 1 0 )

 ( (x , y ))   (x , ) y    (x , ) y

