Page 132 - dyser_Stankevych

132

де

2
Y 
 1 ( ) Z C 2 C 2 B  2 Z B Z C 1 B Z 2 Y C 2 B )  E B E C Z B Z C e  d 2 C R (C ) .
Y
Y , (
Y
2
B 1
Числове обчислення півбезмежного інтегралу в (2.25) проводили аналогічно,
як для випадку двошарового композита з тріщиною. Зазначимо, що у випадку

однакових матеріалів півпростору і шарів отримуємо подання для переміщень у

C
півпросторі [1, 8] з тріщиною, розташованою на глибині d  h  h  d .
2
C
B
Результати та їх обговорення.

На рис. 2.27 наведено залежності нормованих переміщень u / h на поверх-

С
ні шару С від хвильового числа k h за різного співвідношення жорсткостей
2 C
матеріалів шару й півпростору та різної відстані точки спостереження на поверхні

верхнього шару С від епіцентру руйнування. Приймали однакову товщину шарів

h C  h B  0 , 1 , тріщина радіусом a 0 5 , h розташована у півпросторі на глибині
C

C
d  h . Із графіків видно, що зі зростанням жорсткості матеріалу шару B амплі-
C
2
туди переміщень на поверхні композита зменшуються, однак чітко виділяються їх
локальні максимуми.

а б