Page 86 - disertation_SLIEPKO_ROMAN

86

З рівнянь (2. 102) і (2. 104) отримуємо:

   t    cos  t  0   t     sin  t  0   t ,
c
0
0
 s   t    sin  t  0   t     cos  t  0   t ,
0
0
а з рівнянь (2.103) і (2.105):

v c   t    cos  t  0   t     sin  t  0  t ,
0
0
v s   t    sin  t  0   t     cos  t  0  t .
0
0
Взявши до уваги рівності (2.63) і (2.64), маємо:

s
c    p t c    t v c   t ,    p t s    t v s   t ,
c    q t s    t v s   t ,   q t c    v t c   t .
s
Отримані вирази можуть бути використані для виділення квадратур, коли

ми маємо справу з обробкою реальних даних. Аналіз кореляційної та

спектральної структур квадратур має можливість встановити характерні риси

амплітудної фазової модуляцій у кожному конкретному випадку.