Page 119 - disertation_SLIEPKO_ROMAN

119
2 2 2
 
 
 
F f 0   1  6.17    2   m  c , F f 0   2  6.49    2   m  c , F f 0   3  5.91    2   m  c . Ці величини
1
1
1
визначають сумарну потужність десяти гармонічних складових математичного
сподівання, що описує детерміновану складову вібрацій. Як бачимо, потужність

детермінованих коливань для різних стадій відрізняється незначно.

Підставивши до формули (4.3) замість f відповідні значення базових

частот f 0   i , i 1,3, обчислимо коефіцієнти Фурʼє математичного сподівання

ˆ
ˆ
  i
  i
ˆ m k c   і ˆ m k s   , а також амплітуди гармонік
f
f
0
0
    ˆA kf c k    2   m k s    2 . (4.4).
ˆ
ˆ
ˆ
  i
  i
  i
f
ˆ m
f
0
0
0
   

а) б)

в)
Рисунок 4.6 – Залежність функціоналу (4.2) від тестової частоти для різних
стадій: а) І стадія, б) ІІ стадія, в) ІІІ стадія