Page 124 - disertation_SLIEPKO_ROMAN

124

Періодичні часові зміни дисперсії сигналу є результатом корельованості

гармонік, що належать до його спектрального складу. Амплітуда гармоніки

дисперсії к-ого порядку визначається корельованістю гармонік, віддалених

одна від другої по частоті на величину kf . Амплітудний спектр дисперсії, як
0
було зазначено вище, містить біля десяти гармонік. Це означає, що відстань між

корельованими гармоніками не може бути більшою, ніж 10 f . Звідси можна
0
зробити висновок, що окремі смуги, які виділяються на спектрах сигналів на

рис. 4.5 (Іб, ІІ в, ІІІв) є некорельованими, тобто збуджені різними джерелами.

Між собою корелюють тільки ті гармонічні складові, які належать до однієї

смуги.

Таблиця 4.1. Значення амплітуд гармонік дисперсії

Стадії Компоненти
0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10
І 23.24 12.61 4.01 7.27 7.78 7.35 2.99 3.76 6.53 3.77 2.94
ІІ 135.53 43.66 29.33 19.61 43.91 12.31 33.90 30.51 28.88 11.58 11.25
ІІІ 259.40 155.27 12.44 13.37 6.27 7.48 20.99 12.94 27.27 10.83 25.52

Корельованість гармонік сигналу зумовлена переносами спектру, які

відбуваються під час модуляції несучих гармонік ПНВП. Вище було виявлено,

що перша гармоніка детермінованої складової є домінуючою, тому можна

надіятися на те, що й модуляція цієї гармоніки буде найпотужнішою.

Інтегральними характеристиками модуляції є кореляційні компоненти, які

можуть бути обчислені з використанням статистик

K
 
ˆ

B 0    jh 1       n j h , (4.8)
 nh
2 K 1 n k
де
ˆ
  ˆ   2 K   cos2 k f nh  
jh
C

 nh
 k         n j h 0  .
 
ˆ
  S ˆ   k jh  2 K 1 n K   sin2 k f nh  
0
Графіки залежностей оцінок нульових кореляційних компонентів від зсуву
показано на рис. 4.9а–в.