Page 107 - disertation_SLIEPKO_ROMAN

107

1   Гц і 1   Гц. Присутність першої
2  0 0  1481.15 2  0 0  1538.11

гармоніки в амплітудному спектри дисперсії (рис. 3.13б) може бути пояснена

кореляціями між цими компонентами і компонентами, які зсунуті на  0 .

Останні є малопотужними, а тому непомітними на (рис. 3.11б).

Відмітимо, що виходячи з (3.16) і (3.17) та (3.18) і (3.19) можемо

обчислити кореляційні компоненти на основі авто- й взаємокореляційних

функцій квадратури взаємосмугових процесів (3.14) і (3.15). Для виділення

квадратури застосовано смугову фільтрацію з передавальними функціями

 f ˆ  f ˆ 
 1,   f ˆ 0   1  2 0 , f ˆ 0   1  2 0  ,



H 1      
 ˆ   1 f ˆ  0 ˆ   1 f ˆ 0 

 0,   f 0  , f 0   ,
  2 2 
і

 f ˆ  f ˆ 
 1,   f ˆ 0   2  2 0 , f ˆ 0   2  2 0  ,


H 2      

 ˆ   2 f ˆ  0 ˆ   2 f ˆ 0 

 0,   f 0  , f 0   ,
  2 2 

та перетворення Гільберта вихідних сигналів
 
 

t
 t  H        t sin     t  t cos    t ,
   0
0
s
c
0
 0
 

t
t
 t  H        t sin     t s   cos    t .
   0
0
c
0
 0
Взявши до уваги рівняння (3.14) і (3.15) , для квадратур отримуємо:
 c   t    cos  t  0   t     sin  t  0   t , (3.23)
0
0
 s   t    sin  t  0   t     cos  t  0  0  t , (3.24)
0
 c   t    cos  t  0   t     sin  t  0  0  t , (3.25)
0
 s   t    sin  t  0   t     sin  t  0   t . (3.26)
0
0