Page 104 - disertation_SLIEPKO_ROMAN

104
K
 
ˆ
  
B jh 1   n      n j h , (3.9)
 nh
n
0
2 K 1 n K
 C c 0,P  cosk 2 nh 
ˆ 
ˆ
 k   2 K   P  
 nh
     n     n j h  . (16)
 
n
ˆ
0,P
S ˆ k c    2 K 1 n K  sink 2 nh 


  P  
Графіки залежностей від зсуву нульового (3.9) та других кореляційних
компонентів (3.10) показані на рис. 3.14. Вони мають форму повільно
зникаючих груп. Час заникання кореляції є біля двадцяти восьми раз більший,
ніж період обертання ротора двигуна. Щоб пояснити таку структуру

кореляційних компонентів ми розглянемо далі більш детально властивості

модуляцій.

3. 5. Аналіз високочастотної модуляції

Виходячи з отриманих вище результатів можемо припустити, що часова

мінливість дисперсії є результатом модуляції гармонік детермінованих

низькочастотних коливань стохастичними вузько смуговими високочастотними

коливаннями, які виникають внаслідок пошкодження. Ми будемо моделювати

ці коливання представленнями Райса (див. Розділ 1.2)

  
 t c   cos  p t 0 t p s  sint 0 t , (3.11)
c
  
 t c   cos  q t 0 t q s  sint 0 t . (3.12)
s
Тоді найбільш потужна перша гармоніка детермінованих коливань, яка

модельована високочастотними вузькосмуговими процесами (3.11) і (3.12)

може бути представлена у вигляді суми

  
 t     t    t (3.13)

    t c   cos( t 0  ) t  s   sin( t 0  0 )t , (3.14)
0
    t v c   cos( t 0  ) t v s   sin( t 0  )t , (3.15)
0
0