Page 106 - disertation_SLIEPKO_ROMAN

106

1

f  c      r  c   cos  d ,
0

1


f  cs      r  cs   sin  d ,
0
1


f  cs      r  cs   sin  d .
0
Якщо кореляційні функції квадратуру повільно заникають з ростом зсуву, то

спектральний компонент (3.20) має гострі піки на частотах   0   і
0
  0   . Відмітимо, що спектральна густина високочастотної стохастичної
0
складової, яка в подальшому випадку співпадає з нульовим спектральним

компонентом, як показують результати обчислень, має подібний вигляд

(рис. 3.11б).

Сума взаємокореляційних функцій (3.18) і (3.19) визначає другу гармоніку

кореляційної функції    b , t  t  t   :
    E

R     t , R     t , C 2   cos2  t S 2  sin2  t ,
 
 
0
0
де

c
c
C 2    r    cos       r    cos    0   
0
0
0
cs
c
r   sin  0     r   sin   0     , (3.21)
0
0

c
cs
S 2    r   sin       r    cos   0     
0
0
0
cs
c
r   sin  0     r    cos   0     . (3.22)
0
0
Частоти   0   і   0   є близькими, тоді кореляційні компоненти
0
0
(3.21) і (3.22) мають вигляд биттів, які повільно заникають. Графіки оцінок
кореляційних компонентів обчислені на основі натурних даних мають подібну
форму (рис. 3.14).
Виходячи з наведеного вище, ми можемо пояснити періодичні часові зміни
кореляційної функції високочастотної стохастичної складової сигналу

кореляцією вузько-сумугових компонентів з піковими значеннями на частотах