Page 72 - ДисМокрий21

72

Характеристикою когерентності випромінювання є довжина когерентності L. Її

можна визначити як [167]:

2
L = , (1.27)
∆
де Δλ – ширина спектру випромінювання.

Для того, щоб отримати інтерференційну картину з видністю 0,7,

необхідно, щоб виконувалась умова [167, 169]:

− + 2 < . (1.28)

Величина δ є суттєво менша за довжину хвилі, тому наявність інтерференції

буде визначати величина L та різниця плеч інтерферометра z m ‒ z s. Таким

чином, умова (1.28) накладає певні вимоги на джерело світла. Для звичайних

джерел (наприклад, ламп розжарювання) довжина когерентності становить

кілька мікрометрів, а для деяких лазерів довжина когерентності може досягати

метрів. З іншого боку, конструкція інтерферометра Майкельсона дозволяє

вирівняти плечі інтерферометра. В цьому випадку можна використовувати

низькокогерентне джерело світла, наприклад, напівпровідникові лазери,

довжина когерентності для яких становить кілька десятих міліметра.

Важливою особливістю інтерферометра є залежність чутливості від

положення робочої точки. Це твердження можна проілюструвати з допомогою

залежності інтенсивності світла від різниці фаз, яка визначається виразом

(1.25). На рис.1.19 наведена залежність зареєстрованої інтерферометром

інтенсивності світла від різниці ходу. Із наведеної залежності видно, що

мінімальна чутливість буде спостерігатись, коли різниця ходу приймає

значення nλ/2, де інтенсивність має максимум чи мінімум. Оскільки зміщення

поверхні зразка під дією акустичної хвилі є суттєво менше від довжини хвилі,

то робоча точка визначається різницею плеч інтерферометра.