Page 148 - ДисМокрий21

148

Розглядали гаусівський розподіл інтенсивності променя, який падає на

зразок. Амплітуду ПАХ приймали 2 нм, довжина хвилі ПАХ – 0,7–2 мм,

довжину хвилі оптичного випромінювання – 0,63 мкм. Розподіл напруженості

електричного поля лазерного променя описували виразом:

1  (x 1 x 2 0 ) 2
E (x )  e 2b , (2.32)
1
2

де x 0 –координата, центру оптичного пучка, b - параметр розподілу.

Зміщення поверхні зразка під дією ПАХ в певний момент часу задавали

виразом:

2
y  h sin( ) x , (2.33)


де y – координата, перпендикулярна до поверхні зразка, h – амплітуда ПАХ, Λ

– довжина ПАХ.

Розраховували величину зміни інтенсивності світла в кожній точці

лазерного променя:

= − ПАХ , (2.34)
0

де I 0 – інтенсивність світла у випадку відсутності ПАХ на поверхні зразка, I ПАХ

– інтенсивність світла у випадку поширення ПАХ по поверхні зразка.

2
Величину інтенсивності I визначали з виразу I ~ E . Розрахунки розподілу
напруженості електричного поля в області фотоприймача проводились в два

етапи. На першому етапі знаходили розподіл амплітуди і фази хвилі на

поверхні зразка згідно з виразом (2.15). Другий етап розрахунку полягав у

знаходженні розподілу амплітуди у відбитому від поверхні зразка промені на

основі отриманого розподілу амплітуди та фази електромагнітного поля на

поверхні зразка.