Page 60 - РОЗДІЛ 1

60

2.1 Математична модель руху 90°-них доменних стінок у феромагнетних

матеріалах

Намагнечення феромагнетного матеріалу, за утворення доменної структури з

замикаючими 180°-ними та 90°-ними доменними стінками, яка охоплює весь

об’єм тіла, відбувається внаслідок руху доменних стінок. Ми розглядаємо рух у

інтегральному магнетному полі гнучкої одиничної 90°-ної доменної стінки феро-

магнетного матеріалу, що розділяє два домена з перпендикулярними напрямами
 
намагнеченості М 1 та М 2 , так, що M  M  M , а її положення можна описати
2
1
функцією (xh , , y ) t (рис. 2.1), припускаючи, що рух доменних стінок є незалеж-

ним. Повну енергію E феромагнетного матеріалу в зовнішньому магнетному полі

можна описати, як:
E  E  E  E  E  E  E  E , (2.1)
m DW dis H dem DW dis
де E  E  E – магнетостатична енергія матеріалу; E – енергія у зовнішньо-
m H dem H
му полі перемагнечення; E dem – енергія розмагнечення, що спричинена вільними

магнетними зарядами на кінцях зразка; E DW – енергія утворених доменних стінок;

E dis – енергія розупорядкування.

Рис. 2.1. Доменна структура феромагнетика.

Енергію намагнеченого матеріалу у зовнішньому магнетному полі з напруже-

ністю H можна подати у вигляді: