Page 73 - РОЗДІЛ 1

73

Магнетострикційна зміна області перемагнечування є симетричною відносно

центра – точки О на рис. 2.6, б. Внаслідок цієї зміни область видовжиться вздовж

осі Oz, так що більша його піввісь дорівнюватиме a 2 (див. рис. 2.6, б). Для

випадку зростання сфероїдальної області трансформаційни х д еформацій

(внаслідок магне тострикції) компоненти тензора сейсмічного моменту будуть

[259, 263]:

M xx= M yy=λVε zz; M zz=(λ+2μ)Vε zz , (2.32)

а зміна її об’єму V  4 b a  a 2  3/ .
2
2 1

а б

Рис. 2.6. Схема області випромінювання МАЕ (а) та форма об’ємного джерела

випромінювання (б) [178].

Зазначимо далі, що згідно з [194] компонента тензора деформацій ε zz пов’я-

зана з намагнеченіст ю М так ою залежністю:

 ~  M / M , ( 2 . 3 3 )
zz s s
де  s – константа магнетострикції; М s – намагнеченість насичення. Для ізотропно-

го випадку  s = (2 [100] + 3 [111] )/5, де  [ijk] – магнетострикційні константи вздовж

відповідних кристалографічних осей. Для полікристалічного заліза зокрема  s =

-6
-6
3.4810 , ніколу  s = –3510 .
У такому випадку на підставі співвідношень (2.29) – (2.32) отримаємо таку