Page 46 - РОЗДІЛ 1

46

зовнішнє поле досягає критичного значення H  H .
кр

Рис. 1.6. Механізм стрибкоподібного руху доменних стінок [191].

Подальший рух доменної стінки може відбуватися без збільшення зовніш-

нього магнетного поля до точки з координатою x B , оскільки для діапазону зна-

чень x  x  x B внутрішній тиск менший від зовнішнього. В результаті доменна
A
стінка переміщується стрибком з точки x A в точку x B , а намагнеченість стрибко-

подібно змінюється на певну величину. Такий процес є незворотнім, оскільки за

подальшого зменшення магнетного поля стінка з положення x не повернеться
B
назад в точку з координатою x , а буде зворотно переходити в положення x і
A C

стрибкоподібно переміститься в x .
H
Зворотне переміщення доменних стінок відбувається на ділянці слабких по-

лів та не викликає значного гістерезису із зміною величини та напрямку магнет-

ного поля (ділянка 1, рис. 1.5). Через існування неоднорідностей внутрішніх нап-

ружень, зміни градієнту поверхневої густини енергії граничного шару та інших

неоднорідностей на стадії зсуву границі між сусідніми доменами, крім зворотних,

є також і незворотні зміщення цих границь. Ці незворотні зміщення границь і є

стрибками Баркгаузена та відбуваються у сильних полях (ділянка 2, рис. 1.5). За

відсутності магнетного поля стінка не повертається до початкового стану, а

закріплюється у новому положенні, що є причиною СБ. В полях близьких до

насичення (ділянка 3, рис. 1.5) намагнечення зумовлене повертанням векторів I S .

Крім того, намагнеченість феромагнетного матеріалу залежить також від

форми тіла. У більшості випадків багато деталей, які намагнечують мають форму

кулі, еліпсоїда, пластини, нескінченного циліндра з еліптичним або круговим