Page 45 - РОЗДІЛ 1

45

що його супроводжують можуть бути зворотними і незворотними залежно від

того, яка величина енергії розсіюється у вигляді тепла. Основна частина енергії

витрачається внаслідок процесів обертання доменів, тому вони визначають явище

магнетного гістерезису (рис. 1.5 [146]).

Петля магнетного гістерезису характеризує стан феромагнетика та його голо-

вні характеристики: індукція насичення B , залишкове намагнечення B , коерци-
S r

тивна сила H C .

Для неоднорідних матеріалів характерним є гістерезис, що зумовлений нез-

воротним зміщенням стінок, оскільки під час руху різноманітні включення, меха-

нічні напруження та дислокації затримують доменні стінки.

Рис. 1.5. Схематичне зображення петлі гістерезису [146].

Детальне дослідження кривої намагнечення у ділянці зміщення доменних

стінок показало, що за плавної зміни напруженості зовнішнього перемагнечуваль-

ного поля намагнеченість у зразку змінюється стрибкоподібно. Такі стрибкопо-

дібні зміни намагнеченості отримали назву стрибків Баркгаузена (СБ) або стриб-

ків перемагнечення (рис. 1.6). Координаті доменної стінки x відповідає рівно-
O
важне значення магнетного поля H , якщо його збільшувати, то зворотне зміщен-

ня стінки відбуватиметься доки вона, вийшовши зі свого рівноважного стану, не

досягне точки з координатою x , у якій є максимум певного внутрішнього тиску,
A

роль якого відіграє градієнт поверхневої густини енергії доменної стінки y  / x , а