Page 11 - НАЦІОНАЛЬНА АКАДЕМІЯ НАУК УКРАЇНИ

9

F
якою характерною точкою – з будь-яким із екстремумів ( ) t або з будь-якою із то-
чок переходу через нуль, якщо такі є, і т. п.
Загальніше трактування випадкового імпульсного потоку полягає у тому, що
випадковою передбачається, окрім амплітуди, також форма самих імпульсів, які
 ,...,
залежать від сукупності деякого скінченного числа m параметрів    1 m . Зок-
рема, сигнал МАЕ залежить від параметрів перемагнечувального поля (значення
амплітуди напруженості, частоти та форми сигналу) і чутливий до структурних змін
феромагнетного матеріалу, режиму термообробки, пластичної деформації, залишко-
вих напружень, наводнення тощо.
Ґрунтуючись на моделі (10) можна виділити як імпульсні інформативні харак-
теристики сигналу МАЕ (густина ймовірностей розподілу амплітуд імпульсів p(A),
сума амплітуд імпульсів за k-й період перемагнечення  A , обвідна сигналу згене-
ki
i
рованого за період перемагнечення.), так і часові. До часових інформативних харак-
теристик відноситься інтенсивність потоку імпульсів n(t), ( )q  – густина ймовір-
ностей розподілу інтервалів   t k ( 1)i  t між суміжними імпульсами потоку, під-
ki
ki
сумковий рахунок імпульсів за k-й період перемагнечення N  k  H (t t  ki ) , де H 
( )
i
функція Гевісайда.
Запропоновано алгоритми оцінювання інформативних параметрів сигналів
МАЕ за М реалізаціями, зокрема, для суми амплітуд та підсумкового рахунку, серед-
ньої амплітуди в часовому проміжку, обвідної сигналу МАЕ. Трактування сигналу
МАЕ в рамках моделі (10) дало змогу додатково використати, як інформативні, мо-
менти та параметри функцій амплітудного і часового розподілів випадкового потоку
імпульсів. Зокрема, амплітудний розподіл сигналу МАЕ можна оцінити за допомо-
гою багатоканального амплітудного аналізатора з l 0 cуміжними амплітудними “вік-
нами” шириною A кожне або програмно за результатами оцифрованих даних із
пристрою відбору сигналу. Тоді гістограма амплітудного розподілу сигналу МАЕ за
j реалізацією матиме такий вигляд

 0, A A th
l
0
€
1) A 
A
/
(l
].
h A ( , l A )   N jl  N A , A (A    ,l A (11)

j th jl th
 l 1

l A
 0, A A  
0
th
Тут нижня границя динамічного діапазону амплітуд імпульсів визначається
пороговим значенням A th, яке залежить від рівня шумів, а верхня (A  l  ) A розряд-
th 0
ністю аналізатора, N l – кількість відліків в каналі з номером l.
Було проведено апробацію розроблених алгоритмів. Зокрема побудовано гісто-
грами розподілів амплітуд імпульсів сигналу МАЕ (11) для стального та ніколового
зразків (рис. 3). Вигляд гістограм розподілів амплітуд імпульсів наводить на думку
про експоненційний характер розподілів. Здійснено перевірку гіпотези про експо-
2
ненційність законів розподілу за критерієм  .
Проведені розрахунки дають підставу константувати, що амплітуда імпульсів
сигналу МАЕ розподілена за експоненційним законом, а його параметр α можна