Page 9 - НАЦІОНАЛЬНА АКАДЕМІЯ НАУК УКРАЇНИ

7

що усі N елементів h знаходяться на однаковій відстані один від одного, тоді
i
N
h   h t
( )/ N описує середнє положення 90°-ної доменної стінки. Підсумувавши за
i
i 1
всіма центрами і отримаємо рівняння для повної намагнеченості m  h N
dm   HM N  km W m (7)

( ) ,
dt 0 s
N
0
де k  2 kM 0 s 2 /b , b – довжина зразка, W m  ( )   i ( ) h – ефективне поле закріплен-
i 1
ня W (m ), що описує порушення порядку зумовлене наявністю неоднорідностей в
матеріалі та блокує рух доменних стінок. Поле є випадковою функцією положення
90°-ної доменної стінки, яке задаємо за аналогією до поля закріплення 180°-них
стінок стохастичним Вінерівським процесом.
Для реалізації поля закріплення доменної стінки чисельно розраховано часову
залежність намагнеченості феромагнетика зумовленої її стрибками (рис. 1) та одер-

жано послідовність стрибків намагнеченості m за зростання напруженості зовніш-
нього магнетного поля (рис. 2).

Рис. 1. Реалізація часової залежності Рис. 2. Послідовність стрибків намагнече-
намагнеченості феромагнетика зумовле- ності m внаслідок руху 90°-них доменних
ної стрибками 90°-них доменних стінок. стінок у феромагнетному матеріалі.

Для максимального та мінімального стрибків намагнеченості розраховано зміну
об’єму областей перемагнечування, тривалість та розмір стрибків доменних стінок,
що є інформативними параметрами СБ.
У літературі В. Р. Скальським з учнями за припущення, що об’єм тіла, де відбу-
ваються стрибки 90°-них доменних стінок, є об’ємним джерелом трансформаційних
деформацій, викликаних магнетострикцією, для компоненти вектора переміщень,
яка відповідає поширенню поздовжньої пружної хвилі, спричиненої зміною домен-
ної структури у феромагнетику внаслідок ефекту Баркгаузена, запропоновано
  2 cos 2  d
u   V  t r c / 1   , (8)
r 4 c r zz dt 
3
1
де ,  – постійні Ляме, – густина матеріалу, с – швидкість поширення поздовж-
1
ньої хвилі,  – компонента тензора деформацій,  – кут відраховується від площи-
zz 
ни, яка відповідає поширенню поздовжньої пружної хвилі до радіус-вектора r від