Page 9 - НАЦІОНАЛЬНА АКАДЕМІЯ НАУК УКРАЇНИ
P. 9

7

            що  усі  N  елементів  h   знаходяться  на  однаковій  відстані  один  від  одного,  тоді
                                        i
                  N
             h    h t
                      ( )/ N  описує середнє положення 90°-ної доменної стінки. Підсумувавши за
                      i
                  i 1
            всіма центрами і отримаємо рівняння для повної намагнеченості m                    h N
                                              dm      HM N     km W m                                       (7)
                                                                      
                                                                          ( ) ,
                                               dt     0     s
                                                                      N
                                 0
            де k   2 kM  0  s 2  /b , b – довжина зразка, W m  ( )     i ( ) h  – ефективне поле закріплен-
                                                                      i 1
            ня  W  (m ), що описує порушення порядку  зумовлене наявністю неоднорідностей в
            матеріалі та блокує рух доменних стінок. Поле є випадковою функцією положення
            90°-ної  доменної  стінки,  яке  задаємо  за  аналогією  до  поля  закріплення  180°-них
            стінок стохастичним Вінерівським процесом.
                  Для реалізації поля закріплення доменної стінки чисельно розраховано часову
            залежність намагнеченості феромагнетика зумовленої її стрибками (рис. 1) та одер-
                                                                   
            жано послідовність стрибків намагнеченості  m за зростання напруженості зовніш-
            нього магнетного поля (рис. 2).

















               Рис. 1. Реалізація часової залежності           Рис. 2. Послідовність стрибків намагнече-
             намагнеченості феромагнетика зумовле- ності m внаслідок руху 90°-них доменних
             ної стрибками 90°-них доменних стінок.                стінок у феромагнетному матеріалі.

                  Для максимального та мінімального стрибків намагнеченості розраховано зміну
            об’єму областей перемагнечування, тривалість та розмір стрибків доменних стінок,
            що є інформативними параметрами СБ.
                  У літературі В. Р. Скальським з учнями за припущення, що об’єм тіла, де відбу-
            ваються стрибки 90°-них доменних стінок, є об’ємним джерелом трансформаційних
            деформацій,  викликаних  магнетострикцією,  для  компоненти  вектора  переміщень,
            яка відповідає поширенню поздовжньої пружної хвилі, спричиненої зміною домен-
            ної структури у феромагнетику внаслідок ефекту Баркгаузена, запропоновано
                                                        2 cos  2    d
                                                u                        V   t r c  /  1     ,          (8)
                                                 r      4 c r      zz  dt  
                                                              3
                                                              1
            де  ,     – постійні Ляме,  – густина матеріалу,  с  – швидкість поширення поздовж-
                                                                        1
            ньої хвилі,    – компонента тензора деформацій,  – кут відраховується від площи-
                            zz                                                                              
            ни, яка відповідає поширенню поздовжньої пружної хвилі до радіус-вектора  r  від
   4   5   6   7   8   9   10   11   12   13   14