Page 101 - РОЗДІЛ 1

101

U  n 0 n 0 1  ( U t 0 I n 0 1 )I  kk . (3.45)
0

Оскільки I n 0 1  U n 0 1 / Z , то

kk
U  0 I kk  0 U 0 (1 0 ). (3.46)
n
1
n
0
t
Z
Із останнього виразу одержується сума n членів геометричної прогресії із
kk
знаменником q  (1 0 ) :
Z

kk kk
U  0 I kk [1 (1  0 ) ... (1   ) ], (3.47)
n
0
1 0
t
n
0
Z Z
або після підсумування
kk
U  0 I Z [1 (1  0 n ( 3 . 48)
0
) ].
n t
Z
kk
У границі при n  за умови 0(1  0 ) 1 остаточно U  I Z , тобто система
0
0
Z t t
забезпечує цільовий струм перемагнечення.
Дослідимо динамічні властивості системи стабілізації струму перемагнечен-

ня. Нехай  t допустима абсолютна похибка встановлення заданої амплітуди стру-

му перемагнечення, тоді відносна похибка дорівнюватиме

  t / I . t 0 ( 3 . 49)

Припустимо, що після n кроків відносна похибка встановлення системою напруги

( 0 U 0 )U  / U , 0 ( 3 . 50)
t n t
або

kk
(1 0 n ( 3 . 51)
)  .
Z
Прологарифмувавши вираз (3.51), для кількості циклів за якої досягається

задана відносна похибка встановлення амплітуди струму перемагнечення, одер-
жимо

kk
n  lg( )/lg(1  0 ). ( 3 . 52)
Z

На рис. 3.14 наведено залежності кількості циклів від відносної похибки

встановлення заданого струму перемагнечення за деяких значень параметра