Page 113 - dysertaciyahembara


 , p 
C   C 0    C  C   m  m  p  p   m  p  2mC 
exp m 
2
2

p  S 0 0



 exp m  m  p    2mC  C  C 0   m  m  p  p 
2
2


0
S
 2   2      2   2 

 exp m  m  p  exp m  m  p   p   m  p  p exp m  m  p 
m



 2   2    1

  m  m  p  p exp m  m  p 

(4.28)
Тут m  V H ( m   0 ) /( 2RT );  m  4 , 2  T ;  0  T / ; 3 C  K S . P
S

Точний перехід від виразу (4.28) до оригіналу досить складний та
пов’язаний з громіздкими перетвореннями. Для наближеного перетворення

можна використати метод асимптотично еквівалентних функцій [229], який

забезпечує хорошу відповідність точних і наближених значень оригіналів у

всьому діапазоні зміни  для досить складних зображень. Для його

реалізації знайдемо асимптотику виразу (4.28), якщо p  0 і p   .

Шукані функції мають вигляд

 C
C   S exp 2m , p  ,
 , p
0
 p
 C C  C 

 
 
 , p
 C   0  S 0 exp m p  (4.29)
 p p
 exp  p  1   exp  p  1  
 2mC 0 , p  ,
 p p

і допускають точний перехід до оригіналів

113