Page 17 - АвторефМокрий21

15

оптичного поля; r ‒ відстань між ділянкою джерела і ділянкою, в якій
розраховується амплітуда оптичного поля; 2а ‒ діаметр джерела світла.
Експериментально реєстрували тільки змінну частину інтенсивності, тому
шукали величину
( I  x )  I ( x ) I ( x ) , (10)
s 0
де I s(x) ‒ інтенсивність
оптичного поля у випадку
проходження по поверхні
δI, в.о.
1 ПАХ; I 0(x) – інтенсивність
0 0 оптичного поля без ПАХ.
0 Чисельне моделювання доз-
2 400 волило виявити залежність
4 800
a значення δІ(х) від довжини
хвилі ПАХ. Отримані
δI, в.о. результати показані на рис.
1 5, де на графіках показано
0 0 просторовий розподіл ве-

0 400 личини δІ(х) в деякий
2 момент часу. Під час
б 4 800 переміщення ПАХ по зразку
буде переміщатися і
розподіл інтенсивності
δI , в.о.
1 оптичного поля. Видно, що
0 0 період оптичного поля
0 400 зростає із збільшенням
2 довжини хвилі ПАХ.

в 4 800 Розподіл зміни інтен-
Y, мм
Х, мм сивності δІ(х) відповідає
розподілу зміщення поверх-
Рис. 5. Просторовий розподіл зміни ні зразка, спричиненого
інтенсивності лазерного променя, відбитого від ПАХ. Таким чином,

зразка з ПАХ. Лазерний промінь поширюється вимірюючи часовий зсув
вздовж осі Y. Довжина хвилі ПАХ: a − сигналу та знаючи відпо-

Λ=0,5 мм, б − Λ =0,7 мм, в − Λ=1,3 мм. відну відстань, можна виз-
начити швидкість ПАХ.
Запропонована методика дозволяє більш точно визначати швидкість ПАХ.
Похибку визначення швидкості в цьому випадку можна представити виразом:
 1
2
2
)
( V )  ( 2  ( V )  2 t , (11)
V ( ) L  2 x
де σ V, σ x, σ t ‒ стандартне відхилення швидкості, відстані і часу відповідно; L ‒
відстань, на якій визначають швидкість; μ ‒ величина розширення променя. З
виразу видно, що дана методика дозволяє зменшити вклад похибки вимірювання
відстані і не впливає на точність вимірювання часу. Таким чином, запропонована