Page 137 - disertation_SLIEPKO_ROMAN

137

У той же час, середня потужність коливань зростає відповідно на величини



 0   2   3.44 m c 2  2 ,  0   3   4.89 m c 2  2 . Відтак, сумарне значення
0 B
0 B
амплітуд гармонік зростає набагато швидше, ніж середня потужність

S   i   B   i   0
стохастичних коливань. Для індикатора стану I   i  0 відповідно
B 0   i   0

знаходимо: I   1  3.06, I   2  3.67, I   3  3.68. Порівнюючи наведені значення з

тими, що отримані для “сухого” тертя, приходимо до висновку, що

“зволоження” поверхонь тертя значно сповільнює ріст індикатора стану, при

цьому це стосується обох його складових, а особливо, середньої потужності

стохастичних коливань. Як бачимо, на першій та другій стадіях значення

індексу стану відповідає малому пошкодженню, а на третій його значення

відповідає початку інтервалу для середніх пошкоджень.

Рисунок 4.20 – Сумісна діаграма амплітудних спектрів дисперсії для різних
стадій: – І стадія, – ІІ стадія, – ІІІ стадія

Широкий амплітудний спектр дисперсії свідчить про те, що й смуга, до

якої належать ПНВП гармоніки, які корелюють між собою, є досить широкою.

Для першої і другої стадій характер корельованості гармонік, судячи зі значень

амплітуд гармонік дисперсії, змінюється незначно (рис. 4.20). Амплітуди

гармонік зростають на третій стадії, що можна пояснити появою потужної

низькочастотної модуляції (рис. 4.18 б, ІІІ). Форма часової залежності