Page 52 - ДисертСемак2

52

матеріалі. Завдяки цьому припущенню можна обмежитись розглядом тільки

поверхневих хвиль Релея.

Основою дослідження локальних по товщині властивостей матеріалів з

допомогою поверхневих релеївських хвиль є їх поширення в шарі певної

товщини (рис. 1.4). Як видно з рисунку, поверхнева акустична хвиля

поширюється в певному шарі і з глибиною її амплітуда суттєво зменшується.

Таким чином на глибині більше 1,5Λ амплітуда хвилі буде становити ~7%

для коливань перпендикулярно поверхні і ~2% для коливань паралельно

поверхні відносно амплітуди на поверхні зразка в напрямку

перпендикулярному поверхні. Відповідно можна вважати, що певна частина

акустичної хвилі, яка поширюється на глибині більшій за деяке значення

мало впливає на величину швидкості. Для оцінки величини цього шару

визначимо, як розподілена енергія акустичної хвилі по глибині зразка. З цією

метою розглянемо відповідні вирази, запропоновані в [68]:

A  4 c 2 
2
E   z  t A  e  2q R z  A  e  q R  s R z  A  e  2s R z
2c 2 R 1 2 3
A 1   4  2 R  4 2 R  2





A 2   2 1  2 R  2  1  2 R  1  2 R  2 2  2 R  2 1  2 R 1  2 R  2  2  2 R 
A 3    14   2 R  2 4  3 2 R  2  2 R  2
, 0 87  , 1 12
 
R

1 
V
  t
V l
V  V  R
R
t
1 1
q   
R
V R 2 V l 2
1 1
s   
R
V R 2 V t 2