Page 106 - dysertaciyahembara

4.2.2. Моделювання докритичного підростання тріщини в

металевому тілі за дії водню та тривалого статичного навантаження.

Наступним кроком в побудові моделі є моделювання докритичного

підростання тріщини за дії водню. Для цього використовували перший

закон термодинаміки [229], згідно якого для елементарного стрибка S

росту тріщини буде виконуватися енергетичний баланс, а саме: робота A ,

виконана за одиницю часу силами p , плюс теплова енергія Q , підведена до

тіла за одиницю часу, дорівнюють швидкості зростання суми кінетичної

енергії K , енергії деформування W та енергії руйнування  тіла зі зміною

площі тріщини на величину S :

A  Q  K W   (4.12)

S
Площа тріщини змінюється з часом: S  S   t ,   0 . Величини
t
t
A, Q, K, W і  є деякими функціями від   tS і t . Тоді поряд з умовою (4.12)

буде виконуватися умова:

   QA  K W    S     QA  K W    0
S t t (4.13)

звідки отримуємо закон зміни площі тріщини через енергетичні

характеристики:

   
S   t   QA  K W
t    QA  K W    (4.14)
S

106