Page 102 - Dys
P. 102
102
дефектність металу) коефіцієнти дифузії водню та коефіцієнт пасткування
водню.
Часові залежності густини струму на вихідній поверхні зразків зі сталі
45 без та після МІО наведені на рис. 4.8 та 4.9.
Рисунок 4.8 – Часові залежності зміни анодного струму J за послідовного
підвищення рівня катодної поляризації для зразка зі сталі 45 у вихідному
2
2
стані за струму катодної поляризації: 1 – 2 мA/cм ; 2 – 10 мA/cм .
Характер часових залежностей густини струму на вихідній поверхні
зразків є принципово різними для зразків без та після МІО (рис. 4.8 та
рис. 4.9).
Показники, що характеризують проникнення водню через сталеву
мембрану без та після МІО, визначені за часовими залежностями густини
струму на вихідній поверхні зразків наведені у табл. 4.4.
Аналізуючи отримані дані експериментів, встановлено наступні
∞
закономірності (табл. 4.4): усталений струм проникнення водню J істотно
i
вищий для металу у вихідному стані, ніж після МІО, що свідчить про
полегшені умови для транспорту водню у першому випадку; для всіх станів
металу ефективний коефіцієнт дифузії D нижчий за фізичний D , вказуючи
i
o
на утруднення руху водню в реальному дефектному матеріалі [161].
